圖中，小圓圈中一個S形狀的圖标為交變電源。

圖中，O為點電荷中心，R為點電荷半徑，P為點電荷球表面上的一點，A、B、C為置于交變點電荷電場輻射線上的直線導體，F假設為距離點電荷無窮遠處的一點（實際上不存在，隻是為了表述方便）。

交變點電荷的電荷量為Q=C*A*sin(ωt α)，交流信号源交變規律為正玄波，頻率為3Mhz，波長λ=AC=100米，半波長λ/2=AB=BC=50米，振幅A=1000V；光速為300000km/s,一個波長周期為1/3微秒。

圖中，紅色正方形裡的數字表示交變點電荷庫倫力場傳播的順序，1為最早出發，5為最晚出發。

上圖中的紅色正玄波圖形，不是交變庫倫力的實際圖形，也不是交變庫倫力的傳播路徑和方向，而是垂直方向表示某一時刻的交變庫倫力的大小和方向，在ABC線上方的圖形，表示交變庫倫力的方向是從交變點電荷O經過ABC各點到F點，在ABC線下方的圖形，表示交變庫倫力的方向是從F經過CBA各點到交變點電荷O點，圖形的形狀符合正玄波規律。

重磅結論：交變點電荷周圍沒有電場，所謂的點電荷電場實際上是庫倫力場，更沒有交變電場産生的交變磁場。進而推論：宇宙空間沒有任何交變電場，所謂的交變電場實際上是交變電荷的交變庫倫力場，更沒有交變電場産生的交變磁場，也沒有無線電波，所謂的無線電波，實際上是交變庫侖力場。但為了便于理解和表述，本文借用經典物理理論的電場、無線電波。在本文中，電場與庫侖力場是等效的。

本文應用經典物理中【電荷同性相吸，異性相斥的現象和結論，産生庫侖力的本質目前未知，待将來有識之士破解】

在上圖中，交變點電荷産生交變庫倫力場（電場），交變庫倫力場（電場）的傳播路徑為從O（實際為P）經過A、B、C到F,交變點電荷産生的交變庫倫力場（電場）各向同性，也就是交變點電荷球表面上的任意一點都同時産生交變庫倫力場（電場），交變庫倫力場（電場）的傳播路徑為球表面的法線方向，交變庫倫力場（電場）的方向以正玄波的頻率從O指向F或從F指向O交替變化。

交變庫倫力場（電場）的大小就是對置于場中的電荷的作用力的大小。交變庫倫力場強度（電場強度）的大小就是對置于場中的單位電荷的作用力的大小。

交變點電荷對置于交變庫倫力場中的交變電荷有力的作用：

庫倫力F=C*A*sin(ωt α)×q/(4πr²ε)，C*A*sin(ωt α)為交變點電荷總電量，q為置于場中的實驗電荷電量，r為電荷之間的距離，ε為介質常數（介質常數為介質結構阻礙電子或質子運動的能力）。

庫倫力場強度（電場強度）E=F/q=【C*A*sin(ωt α)×q/(4πr²ε)】/q=C*A*sin(ωt α)/(4πr²ε)

公式的本質含義是：交變點電荷産生的交變庫侖力場，均勻分布于以任意r為半徑的任意球表面，球面上任意一點交變庫倫力場強度（電場強度）與交變點電荷點量成正比，與r的平方成反比，與介電常數成反比。

P點的庫倫力場強度（電場強度）Ep=C*A*sin(ωtp α)/(4πLop²ε)[Lop為從O到P點的距離，下同，不再贅述]

A點的庫倫力場強度（電場強度）Ea=C*A*sin(ωta α)/(4πLoa²ε)

B點的庫倫力場強度（電場強度）Eb=C*A*sin(ωtb α)/(4πLob²ε)

C點的庫倫力場強度（電場強度）Ec=C*A*sin(ωtc α)/(4πLoc²ε)

F點的庫倫力場強度（電場強度）Ef=C*A*sin(ωtf α)/(4πLof²ε)=Q/(4π∞²ε)=0（∞為無窮大）

以上公式中的tp、ta、tb、tc、tf為庫倫力場到達各點的時刻。

交變點電荷庫倫力場強度（電場強度）的大小，就是交變點電荷吸引或排斥場中電荷的能力，強度越大，吸引或排斥場中電荷的能力就越大。

重磅結論：

當把導體ABC置于交變點電荷庫倫力場中時，在正玄波正半周（正玄波圖像上半部分）期間，根據同性相吸，異性相斥現象，帶正電量的點電荷排斥導體内的所有原子核（質子）逆向交變點電荷移動或具有移動的趨勢，吸引導體内的所有電子向交變點電荷移動，電荷的運動數量符合正玄波正半周規律；在正玄波負半周（正玄波圖像下半部分）期間，根據同性相吸，異性相斥現象，帶負電量的點電荷吸引導體内的所有原子核（質子）逆向交變點電荷移動或具有移動的趨勢，排斥導體内的所有電子逆向交變點電荷移動。

由于電場以光速傳播，因此，在一個正玄波周期内，長度為一個電源波長的導體ABC各點的電荷分布不會同時變化，而是以光速逐漸變化，在導體上形成一個完整的正玄波電荷分布。

假設在t0時刻閉合交變點電荷電源開關（忽略庫侖力從O到A點的傳播時間，不影響分析）：

在t0時刻，交變點電荷在A點處的庫侖引力為0，導體ABC各點都沒有受到庫侖力影響，各處電荷受力均為0，導體中的電子處于平衡狀态。

在t1時刻，在交變點電荷庫侖力的推動下，交變點電荷産生的庫侖力為正玄波負半周的下降段，即從紅框1到紅框2的部分，已經傳播到了A點到B點的中間部位。此時，在紅框1處的電荷為0，庫侖力為0，紅框2處的電子最多，庫侖力最強（排斥電子的庫侖力），導體中其餘部位電荷處于平衡狀态，沒有庫侖力。

在t2時刻，在交變點電荷庫侖力的推動下，交變點電荷産生的庫侖力為正玄波負半周的上升段，即從紅框2到紅框3的部分，已經傳播到了B點。此時，在紅框2處的電子最多，庫侖力最強，紅框3處的電荷為0，庫侖力為0。此時，紅框1已經傳播到了B點，紅框1到紅框2之間的庫侖力與t1時刻相同，導體中其餘部位電荷處于平衡狀态，沒有庫侖力。

在t3時刻，在交變點電荷庫侖力的推動下，交變點電荷産生的庫侖力為正玄波正半周的上升段，即從紅框3到紅框4的部分，已經傳播到了B點到C點的中間部位。此時，在紅框3處的電子為0，庫侖力為0，紅框4處的電子最少（質子最多），庫侖力最強（吸引電子的庫侖力）。此時，紅框1已經傳播到了B點到C點的中間部位，紅框1到紅框3之間的庫侖力與t2時刻相同，導體中其餘部位電荷處于平衡狀态，沒有庫侖力。

在t4時刻，在交變點電荷庫侖力的推動下，交變點電荷産生的庫侖力為正玄波正半周的下降段，即從紅框4到紅框5的部分，已經傳播到了A點到B點的中間部位。此時，在紅框4處的電子最少（質子最多），庫侖力最強，紅框5處的電子為0，庫侖力為0。此時，紅框1已經傳播到了C點，紅框1到紅框4之間的庫侖力與t3時刻相同，導體右邊其餘任何部位的電荷處于平衡狀态，沒有庫侖力。

此時，交變點電荷的庫侖力經過一個正玄波周期，即1/3微秒的時間，走過了正玄波波長的距離，即100米，産生的正玄波規律分布的電荷正好占據了導體ABC的全部位置。A到B之間分布着沒有電子的質子，消失的電子是被交變點電荷的負半周庫侖力排斥到了B到C之間，B到C之間分布着大量被排斥過來的電子。

在下一個正玄波周期，A到B到C重複之前的電荷變化，原來A到B到C的電荷繼續作用于其後的位置，産生周期重複的正玄波電荷分布。

如果這時，把ABC從B處截斷，接入一個無線電接收裝置，就構成了最簡單的無線電通信系統，但是，要使通信系統正常工作，導體ABC的長度必須縮短為波長的一半，即AB=BC=25米，也就是半波振子天線。這樣的無線通信系統是純正的縱波無線電。

在這個過程中，導體内有了電荷的移動，說明有外部力量對電子做了功，那麼，點電荷損失能量嗎？肯定損失能量！當點電荷排斥負電荷時，負電荷同樣排斥正電荷，這樣，點電荷周圍的電子在排斥力的作用下，向點電荷内部移動，這時，在庫倫力場的作用下點電荷表面就出現了庫倫力場不平衡，就會有其他電荷移動到庫侖力低的這一點，在點電荷裡，庫侖力最強的是位于點電荷中央的電源，所以移動的電荷就由電源提供，因而電源時時刻刻的在補充點電荷損失的能量。

下一節繼續分析：

無線電基礎理論探讨：四、實用無線電電場分析-橫波無線電通信

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