對稱和非對稱?（傾傾之反）事物，在現實世界中并不少見認識到（傾傾之反）的兩種不同形貌也非常容易，找到兩個（傾傾之反）的中間也并不太難尤其是對兩個靜止的事物中間的确定，則是一件非常容易的事情西方數學在這一研究領域形成的笛卡爾三維坐标系，對于無論多複雜的（傾傾之反）表态結構，都可以輕松地計算出中點的位置與數值，接下來我們就來聊聊關于對稱和非對稱?以下内容大家不妨參考一二希望能幫到您!

對稱和非對稱

（傾傾之反）事物，在現實世界中并不少見。認識到（傾傾之反）的兩種不同形貌也非常容易，找到兩個（傾傾之反）的中間也并不太難。尤其是對兩個靜止的事物中間的确定，則是一件非常容易的事情。西方數學在這一研究領域形成的笛卡爾三維坐标系，對于無論多複雜的（傾傾之反）表态結構，都可以輕松地計算出中點的位置與數值。

即使是對于運動中規則的（傾傾之反）事物，采用西方數學靜止點的計算方法來進行計算，也可以得到盡人如意的結果。如由一根不能伸長的上端固定的細線，下端懸挂一個可看成質點的小球組成的單擺。當單擺在豎直平面裡偏離平衡位置作振幅很小（懸線偏離豎直方向的最大偏角不超過5°）的振動時，可以看成線性的簡諧振動。振動周期計算可以用公式：t=2πl/g，式中“l”為擺長（從固定懸點到小球球心的距離），“g”為重力加速度。

這是一個學習過西方數學與物理學之後，人人都會計算的數學問題。

那麼，如果把這個問題擴展開來，把它的計算範疇擴大開來的時候，這個公式還有效嗎？

條件仍然是由一根不能伸長的上端固定的細線，下端懸挂一個可看成質點的小球組成的單擺。若當單擺在豎直平面裡偏離平衡位置作振幅很大，或者微小的振動時，單擺的振動周期仍然還可以用上面的公式進行計算嗎？這個周期所确定的簡諧振動仍然是穩定的簡諧振動周期嗎？

通過實驗會發現，懸線偏離豎直方向的最大偏角若超過5°，甚至，更大的時候，就不能再把它看成一個穩定振幅的諧振了。如果，它的起始振動的最大偏角是20°，那麼，它的初始運動過程肯定是一個逐漸變化的運動過程。這個過程的主要特征應該是懸線偏離豎直方向的最大偏角在不斷的縮小。而且，這種縮小的變化過程，也會展示出縮小的幅度由大，變小，逐漸在接近5°的時候，進入（不止之小）的變化狀态。最後，停留在5°的簡諧振動範圍内，變成一種穩定的簡諧振動。它的振動周期是一個穩定的數值狀态，所以，稱其為振動周期。

那麼，如果當懸線偏離豎直方向的最大偏角小于5°的條件下又是一種什麼現象呢？

一尺之簧伸為縮半的時候，則進入一種伸為縮半無限變化的（不止之小）。

（不止之小），有兩種不同的屬性變化内容：

一是（不止之小）變化的無限性。可以把這種無限性的變化，稱為趨于靜止前的“不止微小”變化。而當人類感覺不到它的運動抑揚形貌變化的時候，則就會認為它已經進入了靜止狀态。

二是（不止之小）的變化，進入了“更相動薄”的（傾傾之反）運動抑揚狀态。可以把這種變化過程稱為“端午節變”。

顯然，在靜止狀态認識的條件下，（傾傾之反）運動所産生的“中”位置的确定是非常容易的。豎直方向懸挂的繩子位置，就是（傾傾之反）運動抑揚變化的“中”位置。而懸線偏離豎直方向的偏角确定的小球位置，則是人們看到的（傾傾之反）位置。兩端的位置與中間的位置形成的關聯關系是對稱的。

在現代西方科學理論體系中，對“對稱”的解釋，是指圖形或物體對某個點、直線或平面而言，在大小、形狀、排列上具有一一對應關系。這種對稱關系在自然中很容易找到它的存在形式。如人體、船、飛機的左右兩邊等，在外觀上都是對稱的。

那麼，什麼是“對稱”與“非對稱”呢？

在人類認識自然現象後形成反映客觀事物在結構、功能、時空上的特殊聯系的範疇中，“對稱性”所指的，應該是事物以一定的“中介”進行某種變化時出現的不變性；“非對稱性”，則是指事物以一定的“中介”進行某種變化時出現的可變性。

那麼，依據這樣一個認識準則，再來認識本文前面所講的單擺運動現象，則應該如何來認識“簡諧振動”振動周期形成的“對稱性”與“非對稱性”呢？這種“對稱性”與“非對稱性”的關聯關系，與中國古代數學中的“端午節”認識又有什麼相同與不同呢？

在自然界中，“對稱”是一種普遍存在，且形式多樣。其中，靜止認識形成的絕對位置空間的對稱性，稱為（空間對稱性）。在空間對稱性中，又包括（形象對稱）和（結構對稱）兩種。本節提到的簡諧振動運動過程，它所産生的振動周期性，應該是一種（時間對稱）。即簡諧振動的周期，在（傾傾之反）的運動變化過程中，出現了周期不變性。這是一種概念性的對稱性。它是應用（運動抑揚、更相動薄）的屬性形貌觀來認識問題的結果。

由此可以看出，動靜觀對稱認識并不相同。

那麼，如何把空間的對稱性與時間的對稱性二合而一，形成一種統一的端午術呢？

“不傾之地”的尋找，“不傾之時”的準确認定，就是屬性數學研究的方向性問題。

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